НЕФТЬ-ГАЗ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА
На главную >>


Теперь на нашем сайте можно за 5 минут создать свежий реферат или доклад

Скачать книгу целиком можно на сайте: www.nglib.ru.

Предложения в тексте с термином "Втора"

Если бы обращался в нуль второй множитель, то решение i (x, t) равнялось бы нулю при всех значениях х и t.

12) мы рассмотрим несколько позже, а сейчас перейдем ко второй части метода Фурье и при помощи собственных функций построим реше-1ие, удовлетворяющее начальным условиям (3.

Переходя ко второй части метода Фурье, составим ряд оо и (x, t) =«-"" Л (aftcos qkt + bk sin qkt) sin -~ k — \ и подберем его коэффициенты так, чтобы удовлетворялись начальные условия.

В частности, важнейший метод решения многих задач математической физики — метсд Фурье — изложен с одинаковой степенью подробности как в первой, так и во второй главе.

Считая выделенный участок стержня материальной точкой с массой pSdx, где р — объемная плотность стержня, и применяя к нему второй закон Ньютона, составим уравнение dx.

Соответственно уравнения, написанные во второй строчке, являются примерами уравнений второго порядка,

В последнем уравнении коэффициенты при щ и дт равны и 'лю (первый — тождественно, а второй — в силу усло-в 1я (7.

Прежде чем переходить ко второй части метода Фурье — отысканию решения, удовлетворяющего начальным условиям,— выясним свойства функций (9.

Объединяя первую, вторую и четвертую суммы вместе и за-мечаа, что слагаемые, содержащие — (во второй и четвертой сумм ix), уничтожаются, перепишем последнее равенство в виде

Если же х\<^х<^Хъ то первый аргумент стремится к ~\- оо, а второй к — оо; выражение в скобках при этом с- ремится к 2, т.

В этом и с аключается существенное отличие второй части метода Фурье ( :уперпозиция частных решений) в применении к задачам без краевых условий — бесконечный стержень — и к задачам г.

Второй случай соответствует очень большому коэффициенту внешней теплопроводности Н.

В качестве второй пространственной задачи рассмотрим радиальное распространение тепла в однородном шаре радиуса R.

Второй тип задачи возникает при рассмотрении стационарного распределения температуры в бесконечном однородном цилиндре, у которого образующие параллельны оси г, направляющая Г лежит в плоскости хОу, а боковая поверхность поддерживается при определенной температуре и (см.

Второй из этих интегралов в силу равенства (18.

Задачу Дирихле часто называют первой краевой задачей для уравнения Лапласа, а задачу Неймана — второй краевой задачей.

ITO его можно принять равным синусу; при рассмотрении изгиба >>алки (в курсе сопротивления материалов) кривизну нейтральной шнии считают равной второй производной от неизвестной функции уравнения этой линии), пренебрегая квадратом первой производюи и т.

Считая •v ^ 0, мы можем второй из этих корней отбросить, поскольку соответствующая функция (/(г) = г~*") обращается в бесконечность при г = 0 (напомним,.

После того как найдены все силы, действующие на участок MiMt, применим к нему второй закон Ньютона, согласно которому произведение массы на ускорение равно сумме всех действующих сил (в силу малости участка М\М^ мы рассматриваем его просто как материальную точку).

Второй график будет.

Форма первой из них в начальный момент } 21 МЕТОД ДАЛАМБЕРА 47 t — Q имеет уравнение н,= —Ф(х), а второй — уравнение н, = Ф(лг).

Когда точка фазовой плоскости переходит из зоны IV в зону VI, то по мере прохождения ею второй зоны отклонение прямой волны изменяется от —у до -s-.




Главный редактор проекта: Мавлютов Р.Р.
oglib@mail.ru